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Als Synchrotronstrahlung bezeichnet man die elektromagnetische Strahlung, die tangential zur Bewegungsrichtung geladener Teilchen abgestrahlt wird, wenn diese sich mit relativistischer Geschwindigkeit bewegen und aus einer geraden Bahn abgelenkt werden. Da die Ablenkung im physikalischen Sinne eine Beschleunigung (Änderung des Geschwindigkeitsvektors) darstellt, handelt es sich um eine besondere Form der Bremsstrahlung.

Geschichte |

Synchrotronstrahlung wurde 1944 von Dmitri Dmitrijewitsch Iwanenko und Isaak Jakowlewitsch Pomerantschuk vorhergesagt.^[1] Etwa gleichzeitig wurde ihr Auftreten 1945 von Julian Schwinger am MIT berechnet, der darüber im Sommer 1945 in Los Alamos und bei anderen Gelegenheiten wie dem APS-Treffen im Herbst 1946 in New York vortrug und mit David Saxon veröffentlichte.^[2][3] Zu der Zeit war von einigen Physikern die Existenz einer solchen Strahlung bezweifelt worden. Man argumentierte, der Kreisstrom der Elektronen würde destruktiv interferierende Strahlung erzeugen, was Schwinger widerlegen konnte.

Zuerst experimentell beobachtet wurde sie 1946 an einem Synchrotron von General Electric bei der Ringbeschleunigung von Elektronen.^[4][5] Zunächst wurde sie nur als störender Energieverlust der beschleunigten Teilchen angesehen. Erst ab Ende der 1970er Jahre begannen Planungen für spezielle Beschleuniger zur Erzeugung von Synchrotronstrahlung.

Erzeugung |

Synchrotronstrahlung wird für Anwendungszwecke durch Ablenkung von Elektronen mit Bewegungsenergien der Größenordnung 1 Giga-Elektronenvolt (GeV) erzeugt. Dazu dienen Elektronen-Speicherringe und Freie-Elektronen-Laser mit speziell hierfür konstruierten magnetischen Strukturen (Undulatoren). In der Astronomie tritt Synchrotronstrahlung dann auf, wenn sich ein heißes Plasma in einem Magnetfeld bewegt. Beispiele für kosmische „Synchrotronquellen“ sind Pulsare, Radiogalaxien und Quasare.

Der Energieverlust eines Teilchens mit der Ladung Z⋅e{displaystyle Zcdot e} durch die Abstrahlung beträgt beispielsweise in einem Speicherring pro Umlauf^[6]

ΔE=(Ze)2⋅β3⋅γ4ε0⋅3R{displaystyle Delta E={frac {(Ze)^{2}cdot beta ^{3}cdot gamma ^{4}}{varepsilon _{0}cdot 3R}}}

Dabei ist Z{displaystyle Z} die Kernladungszahl, e{displaystyle e} die Elementarladung, ε0{displaystyle varepsilon _{0}} die elektrische Feldkonstante, R{displaystyle R} der Radius des Speicherrings, β=vc{displaystyle beta ={frac {v}{c}}} das Verhältnis der Teilchengeschwindigkeit zur Lichtgeschwindigkeit und γ=11−β2≡Emc2{displaystyle gamma ={frac {1}{sqrt {1-beta ^{2}}}}equiv {frac {E}{mc^{2}}}} der Lorentzfaktor.

Für relativistische Geschwindigkeiten, also
v≈c{displaystyle vapprox c} und damit β≈1{displaystyle beta approx 1}, wird dies zu:

ΔE=(Ze)2⋅E4ε0⋅3R⋅(mc2)4{displaystyle Delta E={frac {(Ze)^{2}cdot E^{4}}{varepsilon _{0}cdot 3Rcdot (mc^{2})^{4}}}}

Bei Geschwindigkeiten nahe der Lichtgeschwindigkeit nimmt also der Energieverlust des Teilchens durch die Abstrahlung sehr steil mit der kinetischen Energie zu. Auch wird ersichtlich, warum für Synchrotronstrahlungsquellen immer die leichtesten geladenen Teilchen eingesetzt werden: Aufgrund der geringeren Masse ist die abgestrahlte Energie
bei Elektronen und Positronen im Vergleich zu den leichtesten Ionen, den Protonen, um 13 Größenordnungen höher.

Der Öffnungswinkel ϑ{displaystyle vartheta }, in dem die Synchrotronstrahlung um die momentane Flugrichtung des Teilchens herum gebündelt ist, nimmt mit wachsender Energie E{displaystyle E} des Teilchens ab und ist gegeben durch^[7]

tan⁡ϑ=1γ=mc2E{displaystyle tan {vartheta }={frac {1}{gamma }}={frac {mc^{2}}{E}}}.

Im momentanen Ruhesystem erfolgt die Abstrahlung nach der Charakteristik eines Hertz’schen Dipols quer zur Beschleunigung des Teilchens. Die im Laborsystem mit steigender Energie beobachtete zunehmend scharfe Bündelung entlang der Bewegungsrichtung wird durch die Lorentztransformation verständlich.

Für die Erzeugung von Synchrotronstrahlung existieren weltweit etwa 30 Laboratorien. In Deutschland sind das unter anderem BESSY in Berlin, DESY in Hamburg, DELTA an der Technischen Universität Dortmund und ANKA in Karlsruhe. Eine natürliche Quelle für Synchrotronstrahlung im All ist z. B. der Jupiter, der seine Monde mit dieser Art der Strahlung beschießt.

Eigenschaften |

Synchrotronstrahlung hat eine Reihe interessanter Eigenschaften für die Anwendung in Wissenschaft und Technik:

• sehr breites, kontinuierliches Spektrum vom infraroten über den sichtbaren Spektralbereich, ins ultraviolett bis tief in den Bereich der Röntgenstrahlung
  


• hohe Strahlungsintensität im Vergleich zu anderen Strahlungsquellen außer Lasern
  


• die Strahlung tritt gebündelt tangential zur Bewegungsrichtung der Teilchen aus


• abhängig von der Qualität des Elektronenstrahls eine sehr hohe Brillanz
  


• sie ist gepulst, die Folgefrequenz und -dauer sind (in engen Grenzen) einstellbar


• exakte Berechenbarkeit des abgegebenen Spektrums, daher geeignet als Strahlungsnormal zur Eichung von Strahlungsquellen oder -detektoren


• die Strahlung ist polarisiert, in der Ebene des Synchrotrons linear, darunter und darüber mehr oder weniger stark elliptisch

Polarisation der Synchrotronstrahlung |

Die in Richtung der Ringebene linear polarisierte Strahlung eignet sich beispielsweise gut, um magnetische Materialien mittels mikromagnetischer Untersuchung zu charakterisieren. Die lineare Polarisation kann mittels mechanischer Phasenverschiebung der Magnetisierungsregionen in einem Undulator in zirkulare Polarisation umgewandelt werden; dies ermöglicht höhere Kontraste bei der Untersuchung der Magnetisierungsregionen magnetischer Materialien. Die Bestrahlung racemischer organischer Verbindungen mit zirkular polarisierter Synchrotronstrahlung erlaubt es etwa, in chiralen Aminosäuren einen Enantiomerenüberschuss zu erzielen.

Brillanzunterschiede |

Man unterscheidet Quellen der ersten, zweiten, dritten und vierten Generation. Diese unterscheiden sich im Wesentlichen durch die Brillanz der emittierten Strahlung.

• Bei der ersten Generation wurden Teilchenbeschleuniger der Teilchenphysik „parasitär“ verwendet, das heißt, man nutzte nur die Strahlung, die während des teilchenphysikalischen Betriebes ohnehin unvermeidlich entstand.


• In der zweiten Generation werden Synchrotronstrahlungsquellen allein zur Erzeugung der Strahlung gebaut. Dabei speichert man die beschleunigten Teilchen für mehrere Stunden in Speicherringen und erreicht damit konstante Arbeitsbedingungen. Die Strahlung entsteht nicht nur in den ohnehin vorhandenen Dipolmagneten, sondern zusätzlich in speziellen Magnetstrukturen, den Wigglern.


• Die dritte Generation bilden Synchrotrone mit Undulatoren im Speicherring. Mit Undulatoren kann eine brillantere Strahlung als mit Wigglern erzeugt werden.


• 
  Freie-Elektronen-Laser (FEL) stellen die vierte Generation dar. Erste Anlagen sind FELICITA am DELTA an der TU Dortmund und der FLASH am DESY in Hamburg.

Verwendung |

Die Synchrotronstrahlung kann genutzt werden für die

• Oberflächenphysik


• Materialwissenschaften


• Röntgenbeugung


• Photochemie


• Röntgentiefenlithographie


• Metrologie


• Mineralogie


• Molekularbiologie


• 
  Biophysik und


• Medizin

Quellen |

1. 
   ↑ Ivanenko, Pomeranchuk: On the maximal energy attainable in betatron. In: Physical Review. 65 (1944), S. 343.
   


2. 
   ↑ Saxon, Schwinger: Electron orbits in the Synchrotron. In: Phys. Rev. Band 69, 1946, S. 702. Nur eine kurze Note. Die vollständigen Berechnungen zirkulierten damals nur als Manuskript und Schwinger veröffentlichte erst 1949 einen größeren Aufsatz: On the classical radiation of accelerated electrons. In: Phys. Rev. Band 75, 1949, S. 1912.
   


3. 
   ↑ Jagdish Mehra, Kimball A. Milton: Climbing the mountain. Oxford University Press 2000, S. 138ff (Schwingers Biographie).
   


4. 
   ↑ Frank Elder, Anatole Gurewitsch, Robert Langmuir, Herb Pollock: Radiation from Electrons in a Synchrotron. In: Physical Review. Band 71, 1947, S. 829–830.
   


5. 
   ↑ History of Synchrotron X-rays, ESRF.
   


6. 
   ↑ Bogdan Povh, Klaus Rith, Christoph Scholz, Frank Zetsche: Teilchen und Kerne. Eine Einführung in die physikalischen Konzepte. 2009, ISBN 978-3-540-68075-8, S. 365.
   


7. 
   ↑ Wolfgang Demtröder: Experimentalphysik 4. Kern-, Teilchen- und Astrophysik. 2004, ISBN 3-540-21451-8, S. 80.
   

Literatur |

• Albert Hofmann: The Physics of Synchrotron Radiation. Cambridge University Press, 2004, ISBN 0-521-30826-7.


• Helmut Wiedemann: Synchrotron Radiation. Springer, 2003, ISBN 3-540-43392-9.

Siehe auch |

• Liénard-Wiechert-Potential

Weblinks |

• 
  TU Dortmund: Eigenschaften der Synchrotronstrahlung pdf 11,9 MB


• Liste der Großbeschleuniger weltweit, darunter viele Synchrotronstrahlungslaboratorien


• Website der "vereinigten" Lichtquellen


• 
  Strahlung beschleunigter Teilchen (sehr guter Überblick; PDF, 553 KiB)